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当流体 (如水或油等)饱和到岩样的孔隙内后，流体分子会受到孔隙固体表面的作用力 ，该作用力的大小取决于孔隙 (孔隙大小、孔隙形态)、矿物 (矿物成分 、矿物表面性质)和流体 (流体类型 、流体黏度)等因素 。
对饱和流体(水或油)的岩样进行核磁共振t2测量时 ，得到的t2弛豫时间长短取决于流体分子受到孔隙固体表面作用力的强弱，因此t2弛豫时间的长短是孔隙(孔隙大小、孔隙形态) 、矿物 (矿物成分 、矿物表面性质)和流体(流体类型、流体黏度)等因素的综合反映 ，利用岩样内流体的核磁共振t2弛豫时间的长短及其分布特征 ，可对岩样孔隙内流体的赋存状态进行分析 。当流体受到孔隙固体表面的作用力很强时(如微小孔隙内的流体或较大孔隙内与固体表面紧密相接触的流体)，流体的t2弛豫时间很短 ，流体处于束缚或不可动状态 ，称为束缚流体或不可动流体。反之，当流体受到孔隙固体表面的作用力较弱时(如较大孔隙内与固体表面不是紧密相接触的流体) ，流体的t2弛豫时间较长 ，流体处于自由或可动状态，称为自由流体或可动流体 。t2弛豫时间可以用下面的计算公式来表示：
低渗透油藏渗流机理及应用
式中：ρ——储层及流体的物性；
——岩石的比表面积，指单位质量岩石所具有的总面积 ，m2/g ，其中，s为岩石外部及内部孔隙的总面积 ，v为岩石的总质量 。
综上所述 ，利用核磁共振t2谱可对岩样孔隙内流体的赋存状态进行分析，可对岩样内的可动流体和可动油进行分析 ，饱和地层水或模拟地层水状态下岩样的核磁共振t2谱可用于可动流体的分析 ，同理，饱和油束缚水状态下的油相t2谱可用于可动油的分析。由于t2弛豫时间的长短取决于孔隙 (孔隙大小 、孔隙形态) 、矿物 (矿物成分、矿物表面性质)和流体 (流体类型 、流体黏度)等因素 ，因此岩样内可动流体和可动油含量的高低就是孔隙大小 、孔隙形态、矿物成分 、矿物表面性质等多种因素的综合反映 。又由于孔隙大小 、孔隙形态、矿物成分、矿物表面性质等是与储层质量好差和开发潜力高低密切相关的 ，因此，可动流体和可动油是储层评价尤其是低渗透储层评价中的两个重要参数 ，目前已经在低渗透油气储层质量好差和开发潜力高低的前期评价研究工作中得到广泛应用 。另外 ，根据可动流体和可动油的油层物理含义，这两项参数也可用于油 、气储层的储量和可采储量的计算，可动流体百分数是初始含油饱和度(油层)或初始含气饱和度(气层)的上限 ，同理 ，可动油百分数是油层驱油效率的上限。
核磁共振可动流体饱和度是一个完全来自于实验的概念 。下面就用实验来说明这个概念 。图3.12 是一块完全饱和水的低渗透岩样及其经过高速离心甩干后的核磁共振弛豫时间谱。横坐标表示弛豫时间，纵坐标表示岩心不同弛豫时间组分占有的份额 。较大孔隙对应的弛豫时间较长 ，较小孔隙对应的弛豫时间较短 ，弛豫时间谱也就是t2谱在油层物理上的含义为岩心中不同大小的孔隙占总孔隙的比例，从弛豫时间谱中可以得到丰富的油层物理信息 。
图3.12 低渗透油田岩心的弛豫时间谱
可以看到 ，岩样经过离心后 ，长弛豫部分曲线掉了下来，而短弛豫部分几乎没有改变。我们知道 ，岩样经过高速离心后 ，仍滞留在岩样内部的水是由于毛细管力的作用而滞留的；饱和在岩样内较为宽阔的孔隙中的水，由于毛细管力作用小而被甩出了样品。从前面我们已经知道了弛豫时间与孔隙比表面 ÷的关系 ，可以看出 ，弛豫时间谱上短弛豫部分就是岩样中饱和在具有较大比表面 ÷的孔隙中的水，这一部分的水由于受到较大的毛细管力束缚作用成为不可动的流体，是不参与渗流流动的 。从这样的实验我们就可以把岩样内所有孔隙划分为可流动孔隙体积与不可流动孔隙体积 。对于低渗透样品 ，我们还可以观察到 ，并非所有长弛豫时间部分都是可动流体，因为低渗透样品具有较大的孔喉比 ，有些孔隙虽然大 ，但与外界连通的喉道小，其中的流体同样也是不能流动的。
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